Проблема «необратимости времени» и «физика неравновесных процессов» И. Пригожина

«в общем случае приводит к принципиально вероятностной эво­люции с нарушенной симметрией во времени» и задает «стрелу времени» (нарушающую симметрию во времени и обеспечиваю­щую необратимость) и приводит к неустойчивости, хаотично­сти, времени релаксации [Пригожий, 1994, с. 147, 194, 197, 202, 129]лТак, через мнимую часть собственного значения оператора 15 математическом слое И. Пригожин ввел в свою модель необра­тимость — специфический термодинамический элемент физи­ческой модели. По сути, И. Пригожин применяет тот же метод Затравочной классической модели, который был проанализирован при рассмотрении квантовой механики: берется «затравочная модель» из известных разделов «динамической» физики (типичный пример — система взаимодействующих частиц) и для нее составляется гамильтониан, который вместе с функцией распре­деления посредством определенных процедур переводят в новое но сравнению с «затравочным» математическое представление с новым уравнением движения, приводящим к новому типу пове­дения. Такова типичная для «неклассической» физики XX в. схе­ма, которой следует и Пригожин. Использование хорошо из­вестной (в том или ином смысле «классической») «затравочной» модели приводит к тому, что «динамическая механика» оказыва­ется встроенной в саму структуру «статистической механики» (как равновесной, так и неравновесной) по процедуре, а не как частный случай (аналогично тому, как классическая механика оказывается встроенной в квантовую).

Таким образом, Пригожин разработал значительно более об­щую, чем больцмановская, процедуру построения неравновес­ной статистической физики. Но созданная им неравновесная физика не позволяет «слить в единое целое динамику, статисти­ческую механику и термодинамику» [Там же, с. 178], которые остаются разными разделами физики. Более того, он четко ука­зывает границу между динамической и статистической Механиками. В классическом случае это — деление на опреде­ленные типы устойчивых и неустойчивых систем. Точнее, при-

гожинская «неравновесная физика» рассматривает лишь так на­зываемые большие системы Пуанкаре (БСП). В квантовом слу­чае — системы с непрерывным неограниченным спектром типа «частицы в поле». Для систем с дискретным спектром, для кото­рых и на которых и создавалась квантовая механика, нельзя вве­сти супероператор микроскопической энтропии[IV] [Пригожин, 1985, с. 274—275] — и, следовательно, их нельзя рассматривать в рамках пригожинской «неравновесной физики», несмотря на то что в математическом слое гильбертово пространство, исполь­зуемое в квантовой механике, оказывается частным (вырожден­ным) случаем «оснащенного» пространства пригожинской «не­равновесной физики».

Страницы: 1 2 3

Сентябрь 11, 2010 | |

COMMENTS

 

Comments are closed.